Induktion energiaa voidaan tarkastella laskennallisesti tilanteessa, jossa johdinsilmukan osa liikkuu magneettikentässä. Liikkuvaan [[$ l $]]​:n pituiseen johtimeen indusoituva jännite noudattaa kaavaa [[$ e=lvB $]]​.

Induktion synnyttämä sähkövirta on kuvan mukaisesti vastapäivään. Virran suunnan voi päätellä oikean käden säännöllä tai elektroneihin kohdistuvan voiman perusteella. Jos silmukan resistanssi on [[$ R $]]​, virran suuruus on Ohmin lain mukainen.

[[$ \quad I=\dfrac{e}{R}=\dfrac{lvB}{R} $]]​

 

Silmukassa syntyvä sähköteho on tällöin Joulen lain mukainen.

​​[[$ \quad P=RI^2=RI^2=R(\dfrac{lvB}{R})^2=\dfrac{l^2v^2B^2}{R} $]]​​

Toisaalta tilannetta voidaan tarkastella mekaanisen työn kautta. Kun johtimessa on magneettikenttään nähden poikittainen sähkövirta, siihen kohdistuu magneettinen voima, Voiman suuruus on [[$ F_\text{m}=IlB $]]​, ja sen suunta on oikean käden säännön mukaisesti nopeudelle vastakkainen. Liikkeen ylläpitämiseksi vaaditaankin eteenpäin vaikuttava voima [[$ F $]]​ alla olevan kuvan mukaisesti.

Voiman[[$ F $]]​ matkalla [[$ \Delta x $]]​ tekemä mekaaninen työ on  ​[[$ W=F \Delta x =IlB\Delta x $]]​​. Voiman tuottama teho on siis

​[[$ \quad P=\dfrac{W}{t}=\dfrac{IlB\Delta x}{t}=IlB\dfrac{\Delta x}{t}=IlBv $]]​​​.

Sähkövirta on edelleen Ohmin lain mukaan ​[[$ I=\dfrac{e}{R}=\dfrac{lvB}{R} $]]​, joten tehon lauseke saa muodon

​​[[$ \quad P=IlvB=\dfrac{lvB}{R}lvB=\dfrac{l^2v^2B^2}{R} $]]​​.

Lauseke on sama, joka saatiin aiemmin sähkötehon määritelmän kautta. Johtimen vetämiseen käytetty energia muuntuu siis sähköiseen muotoon. Vastaava muuntuminen ilmenee generaattorin toiminnassa, jota käsitellään luvussa 4.1 Generaattori ja vaihtovirta.